Сенсибилизация 5-6 мкм люминесценции ионов Nd3+ в селенидном стекле ионами Tb3+

13.05.2024

Сенсибилизация 5-6 мкм люминесценции ионов Nd3+ в селенидном стекле ионами Tb3+

Пресс-релиз публикации: B.I. Denker, M.P. Frolov, B.I. Galagan, V.V. Koltashev, Yu.V. Korostelin, V.G. Plotnichenko, M.V. Sukhanov, S.E. Sverchkov, A.P. Velmuzhov. Sensitization of 5-6 μm Nd3+ luminescence in selenide glass by Tb3+ ions, Journal of Luminescence 263 (2023) 120056 DOI: 10.1016/j.jlumin.2023.120056

Пресс-релиз в формате PDF

Одними из самых известных активаторов твердотельных лазерных сред являются трехвалентные ионы неодима. Они используются для получения генерации с длинами волн ~ 0,94, ~ 1,06 и 1,32-1,44 мкм. Неодимовые лазеры с длиной волны 1,06 мкм до сих пор остаются одними из самых востребованных и распространенных лазеров. Вопрос получения генерации на более длинноволновых электронных переходах неодима если и рассматривался периодически специалистами, то преимущественно в теоретическом плане. Если обратиться к энергетической схеме уровней неодима, то можно увидеть, что между низко расположенными уровнями, в частности, на переходе 4I11/24I9/2 (Рис. 1), в принципе также возможно наблюдение люминесценции в области длин волн 4,4-6,5 мкм, что позволяет рассматривать этот переход в качестве потенциального лазерного.

Для наблюдения этой люминесценции естественно требуется соблюдение ряда условий. В первую очередь, ионы неодима должны находиться в матрице с коротким фононным спектром для обеспечения низких скоростей многофононного тушения этого перехода.

Проведенные нами исследования подтвердили, что люминесцентные свойства Nd3+ в селенидных стеклах сильно отличаются от таковых в обычных оксидных или фторидных лазерных материалах. Так как селенидные стекла непрозрачны на длинах волн менее ~ 1 мкм, характерная люминесценция ионов Nd3+ в области 1,06 мкм, соответствующая переходу 4F3/24I11/2, в них практически не наблюдается. Из-за короткого фононного спектра времена жизни низколежащих энергетических уровней Nd3+ в селенидных стеклах примерно на шесть порядков больше, чем в оксидных. В результате ионы Nd3+ в селенидных стеклах могут проявлять интенсивную люминесценцию в области длин волн 4,4-6,5 мкм, соответствующую, в частности, переходу 4I11/24I9/2 (Рис. 1). Естественно, возникает вопрос о возможности создания на этих стеклах лазеров с такими длинами волн излучения. Для достижения этой цели необходимо решить проблему эффективной накачки уровня 4I11/2. В области прозрачности селенидных стекол ионы Nd3+ имеют несколько полос поглощения: 4000 см-1 (~ 2,4 мкм) и 6000 см-1 (~ 1,7 мкм), также показанных на Рис. 1. К сожалению, прямое оптическое возбуждение ионов Nd3+ в эти полосы не приводит к эффективному заселению уровня 4I11/2 из-за низких коэффициентов ветвления соответствующих переходов. Кроме того, не имеется мощных и эффективных источников накачки на 1,7 мкм и 2,4 мкм. Для решения этой проблемы мы предложили использовать эффект сенсибилизации люминесценции Nd3+ другим редкоземельным ионом Tb3+, имеющим несколько интенсивных полос поглощения в областях ~ 2, ~ 2,4, ~ 2,95 мкм. Для возбуждения ионов тербия, в частности, могут быть использованы распространенные и эффективные Er:YAG лазеры с длиной волны 2,94 мкм. В отличие от ионов неодима, особенностью ионов тербия в селенидных стеклах является быстрая и эффективная релаксация возбуждений на метастабильный уровень 7F5. В нашем исследовании мы обратили внимание на наложение ~ 5 мкм люминесценции Tb3+ с уровня 7F5 на полосу поглощения Nd3+. Как известно, эффект сенсибилизации заключается в переносе энергии возбуждения от одного оптического центра к другому. Доминирующим механизмом такого переноса является безызлучательное диполь-дипольное взаимодействие между близко расположенными ионами. В настоящей работе мы впервые экспериментально исследовали процессы передачи энергии электронного возбуждения между ионами тербия и неодима в селенидном стекле и задались вопросом о возможности их использования для накачки уровня 4I11/2 Nd3+. Для исследований было выбрано стекло состава Ge20Ga5Sb10Se65 легированное 4,4 × 1019 см-3 Tb3+ и 4,1 × 1019 см-3 Nd3+. Исследования проводились при комнатной температуре и при температуре жидкого азота. Возбуждение образца производилось Er:YAG лазером с длиной волны 2,94 мкм и с модуляцией добротности в полосу поглощения Tb3+ (переход 7F67F4). Было установлено, что при комнатной температуре имеют место как прямой (от Tb3+ к Nd3+), так и обратный (от Nd3+ к Tb3+) перенос энергии (Рис. 1). Обратная передача энергии ограничивает максимально достижимую населенность уровня 4I11/2 Nd3+ и должна препятствовать достижению инверсии и получению лазерной генерации неодима в области спектра 5-6 мкм. При температуре жидкого азота обратный перенос энергии становится несущественным, а прямой идет с квантовой эффективностью, превышающей 90%.

Научная новизна проведенных фундаментальных исследований и их приоритетный характер заключаются в том, что впервые предложена, исследована и реализована возможность сенсибилизации люминесценции Nd3+ в средней ИК области спектра ионами Tb3+ в матрице с коротким фононным спектром. Это дало нам основание сделать вывод, что использование предложенной схемы должно позволить, при соблюдении всех обязательных требований, предъявляемых к активным лазерным материалам, создать на основе халькогенидного стекла, солегированного Tb3+ и Nd3+, лазер на ионах неодима с длиной волны излучения ~ 6 мкм.

Работа является результатом кооперации ученых из ИОФ РАН, ФИАН и ИХВВ РАН (Нижний Новгород). Вклад авторов из ИОФ РАН в настоящую статью заключается в постановке задачи, проведении и интерпретации результатов фундаментальных исследований процессов передачи энергии электронного возбуждения между ионами Tb3+ и Nd3+ и их зависимости от температуры в халькогенидных стеклах, изготовленных коллегами из ИХВВ РАН.

Пресс-релиз подготовил: зав. лабораторией концентрированных лазерных материалов ОЛМФ ИОФ РАН, доктор физико-математических наук Б.И. Денкер.

press_release_021_Denker_1.jpg

Рис. 1. Процессы трансформации энергии на низкорасположенных уровнях ионов Tb3+ и Nd3+ в селенидных стёклах. 1 – люминесценция Nd3+; 2 – люминесценция Tb3+; 3 –безызлучательный перенос Tb3+ → Nd3+; 4 – обратный перенос Nd3+ → Tb3+. На рисунке представлены также сечения поглощения σабс соответствующих ионов. (Источник: B.I. Denker, M.P. Frolov, B.I. Galagan, V.V. Koltashev, Yu.V. Korostelin, V.G. Plotnichenko, M.V. Sukhanov, S.E. Sverchkov, A.P. Velmuzhov. Sensitization of 5-6 μm Nd3+ luminescence in selenide glass by Tb3+ ions, Journal of Luminescence 263 (2023) 120056 DOI: 10.1016/j.jlumin.2023.120056)



Другие записи